基于热电制冷的机载电子设备冷却舱内自然对流特性研究.pdf
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1、第 55 卷第 4 期2023 年 8 月Vol.55 No.4Aug.2023南 京 航 空 航 天 大 学 学 报Journal of Nanjing University of Aeronautics&Astronautics基于热电制冷的机载电子设备冷却舱内自然对流特性研究余延刚1,陈玮玮1,李鑫郡1,张靖周2,谭晓茗2(1.南京师范大学能源与机械工程学院,南京 210023;2.南京航空航天大学能源与动力学院,南京 210016)摘要:通过实验研究和数值模拟的方法探讨了热电制冷器(Thermoelectric cooler,TEC)的排布方式对机载电子设备冷却舱内空气自然对流特性的影
2、响。结果表明:空气遇冷后,温度降低,密度变大,并以缓慢的速度开始下沉,其运动形式由变形运动逐渐过渡到旋转运动。在舱内顶部布置 TECs更有利于流场的发展,但空气下沉到冷却舱底部时易产生振荡解,出现分岔流和二次流,流动进入混沌状态。通过 6种设计案例的对比分析,给出了具有最小的温度不均匀系数和最低的平均空气温度的最佳机载电子设备冷却舱内 TEC排布方式。关键词:热电制冷器;航空电子设备;自然对流;实验研究;数值模拟中图分类号:TB66;TK124 文献标志码:A 文章编号:10052615(2023)04063409Research on Characteristics of Natural C
3、onvection in Cooling Chamber of Airborne Avionics Based on Thermoelectric RefrigerationYU Yangang1,CHEN Weiwei1,LI Xinjun1,ZHANG Jingzhou2,TAN Xiaoming2(1.School of Energy and Mechanical Engineering,Nanjing Normal University,Nanjing 210023,China;2.College of Energy and Power Engineering,Nanjing Univ
4、ersity of Aeronautics&Astronautics,Nanjing 210016,China)Abstract:The effect of the arrangement of thermoelectric cooler(TEC)on the natural convection characteristics of air in the cooling chamber of airborne avionics is studied by experimental research and numerical simulation.The results show that
5、when the air is cooled,its temperature decreases while its density increases,and it begins to sink at a slow speed.Its motion form gradually transitions from deformation to rotation.It is more beneficial to the development of flow field to arrange all the TECs at the top of the chamber.However,when
6、the air sinks to the bottom of the cooling chamber,it is easy to produce oscillation solutions,fork flow and secondary flow,and the flow enters the chaotic state.Through comparative analysis of six design cases,the best arrangement of TEC in the cooling chamber of the airborne avionics with the mini
7、mum temperature inhomogeneity coefficient and the lowest average air temperature is given.Key words:thermoelectric cooler;avionics;natural convection;experimental study;numerical simulation近年来,随着航空航天技术的发展,机载电子设备日渐复杂化、集成化和小型化。随之而来的问题是电子设备发热量骤增而其散热面积却越来越小,这给电子设备散热和飞行器热管理系统带来严峻的考验1。在高空机载环境下,电子设备的冷却系统对重
8、量、尺寸、功耗、稳定性、可控性等有严格的要求,因此选择合适的冷却方法对电子设备高效且稳定地工作至关重要。热电制冷又称半导体制冷,其工作原理是:当直流电通过半导体 PN 结时,两结的接触面上会发生热电效应(即珀尔帖效应),DOI:10.16356/j.10052615.2023.04.008收稿日期:20220410;修订日期:20230501通信作者:陈玮玮,男,讲师,Email:。引用格式:余延刚,陈玮玮,李鑫郡,等.基于热电制冷的机载电子设备冷却舱内自然对流特性研究 J.南京航空航天大学学报,2023,55(4):634642.YU Yangang,CHEN Weiwei,LI Xinju
9、n,et al.Research on characteristics of natural convection in cooling chamber of airborne avionics based on thermoelectric refrigerationJ.Journal of Nanjing University of Aeronautics&Astronautics,2023,55(4):634642.第 4 期余延刚,等:基于热电制冷的机载电子设备冷却舱内自然对流特性研究其中一个接头温度降低并吸热,形成冷端,而另一接头温度上升并放热,形成热端。若将电流方向反过来,则上述冷
10、、热端会发生互换。热电制冷器(Thermoelectric cooler,TEC)作为一种固态主动式制冷器件,相比其他制冷系统有诸多优点,如体积小、重量轻、无制冷剂、无机械运动部件、易于控制(温度可以控制在0.1 范围内2)以及适 应性强等优点35。因此,TEC 在航空航天领域已获得广泛的实际应用,并且迅速发展。文献 6 认为在各种制冷方法中,热电制冷属于固态制冷,具有体积小、重量轻、可靠性高、无噪声、无需维护且抗震性能优良,特别适合替代飞行器在超重状态下不能使用的常规制冷方式。文献1 对高空机载电子设备的冷却方法进行了讨论,重点分析了不同的制冷技术在高空环境的制约度,发现热电制冷技术最容易适
11、应高空环境,合理解决TEC 在高热流密度下散热效率低的问题可以提升其应用潜力。文献 7 基于熵产最小法,对由外部热源与内部工质之间的温差而形成的热漏及内部耗散所产生的传热不可逆性进行了最优化研究,推导出熵产率最小时对应的优化性能特性关系和重要设计参数的最佳值。文献 8 通过控制热端温度、电流和冷热端温差等参量讨论了倾斜角度对元件制冷性能的影响,发现在小功率条件下,制冷量和制冷系数都随倾斜角度的增大而增大,倾斜结构更适用于微小型低功耗热电制冷设备。文献 9 以机载热电制冷系统为平台,在模拟的机载环境下分析了系统处于不同热端温度下的制冷量、制冷系数以及熵产的变化,该研究为机载小功率的热电制冷系统设
12、计提供了理论指导。文献 10 提出了航空电子的热电冷却器的新优化策略,研究结果表明,采用风冷散热的 TEC 能够适应航空环境,在散热器尺寸非过大的情况下,即便是在最恶劣的条件,优化的热电冷却系统依然能够将发热元件稳定在100 左右的目标温度。文献 11 研究了主动控制的热电制冷系统来提高航空电子设备的可靠性以及降低其整体功耗,采用了 PWM 控制技术,实验和模拟结果表明,热电冷却是降低功耗和提高航天电子设备可靠性的可行解决方案。文献 12 通过在 FloTHERM 中建立分析模型,研究了 TEC 在航空电子设备热管理中的应用;其仿真结果表明,当 TEC 运行在一个最优的电流值时,薄型散热器对于
13、提高底盘自由对流散热效果是合适的。由此可见,TEC 在航空电子设备的冷却上具有较大的应用潜力,而现有关于机载电子设备的TEC 散热研究多集中于 TEC 本身性能的优化和TEC 冷却方案的研究。为了研究机载电子设备舱内 TEC 散热的自然对流特性,本文首先设计了机载电子设备模拟舱,实验测量了模拟舱内特定位置的温度分布,验证了数值模拟方法的可行性。然后通过数值模拟获取了 TEC 冷却舱内温度场、速度场以及涡旋结构的分布特性,分析了 TEC 排布方式对模拟舱内温度均匀性的影响,得出了 TEC 在模拟舱最佳的排布方式。1 实验过程1.1实验装置及实验系统模拟电子设备冷却舱由发泡聚丙烯(Expanded
14、 polypropylene,EPP)箱子代替,如图 1 所示。实验系统主要由直流电源、分线盒、EPP箱子、K 型热电偶、温度测量仪以及 TEC(由带风扇的翅片热管散热器、热电模块(Thermoelectric module,TEM)、隔热垫片和翅片换热器构成)组成。以上提及的实验装置中,直流电源用来给 TEM 和风扇供电,直流电源输出总线与分线盒连接,分线盒并联连接各个 TEM 和风扇。EPP 箱子作为实验用的冷却舱,壁面上根据实验方案安装 TEC。K 型热电偶与热电偶温度测量仪连接,探头穿过箱体的壁面固定在腔室中,测量内部空气的温度。图 2 展示了 EPP 箱子的几何尺寸、TEC 的安装位
15、置以及温度测点的位置。箱子的外尺寸为480 mm 380 mm 400 mm(长宽高),壁厚为 30 mm,净容量为 45.7 L。TEM 的冷端和热端分别与翅片换热器和翅片热管散热器贴合,接触面上涂上导热硅脂(导热系数为 6.2 W/(mK),TEM 的四周由隔热垫片包裹。TECs在 EPP 箱子上的安装方式为嵌入式居中安装,隔热垫片和聚氨酯发泡泡沫起到固定 TEC 以及保温隔热的作用。在实验中,共布置了 8个温度测点,坐标分别为:测点 1(300,310,220)、测点 2(120,270,220)、测点 3(300,230,100)、测点 4(120,190,100)、测点 1(300,
16、150,220)、测点 2(120,110,220)、测点 3(300,70,100)、测点 4(120,30,100)。8 个测点在高度方向上均匀分布,彼此间距为 40 mm,带有相同数字编号的测点,具有相同的 x和 z坐标,因此测点被分成 4组分布在冷却舱的四周,可实现水平方向的均匀分布。1.2实验结果实验的室内平均温度为 28.0,系统的输入电压为 12.00 V。实验的总时长为 60 min,每 2 min记录一次数据。如图 3 所示,当接通直流电源后,635第 55 卷南 京 航 空 航 天 大 学 学 报冷端翅片根部温度迅速降低,翅根温度在 10 min后趋于稳定,温度约为-19,
17、3个位置上 TECs的翅根温度变化趋势和温度几乎相同,也就是说TEC 所处的位置对 TEM 冷端温度几乎没有影响,换言之,TEC 所处的位置对 TEM 热端温度没有影响,实验中的翅片热管散热器在不同位置具有相同的散热效果。如图 4 所示,当 TECs 进入工作状态后,在前10 min 内空气温度快速降低,在 10 40 min 下降幅度较小,在 40 60 min 温度趋于稳定。最终稳定下来,测点的温度随高度的降低而降低。测点 4的 温 度 最 低,为 4.4 ,测 点 1 的 温 度 最 高,为13.4,二者之间的温差为 9.0。2 数值过程2.1物理模型为了研究不同 TEC 排布方式对冷却
18、舱内空气自然对流换热温度场和速度场的影响,本研究共创建了长方体内 6种最常见的排布方式(Cases 16)的三维计算模型,如图 5所示,这 6种计算模型的尺寸为:300 mm260 mm380 mm(长宽高),壁厚 30 mm,冷却舱的大小 240 mm200 mm320 mm(长宽高)。腔体保温材料为 EPP,等图 3 不同位置 TEC冷端翅片根部温度Fig.3 Root temperature of TECs cold side fins at different positions图 4 测点温度随时间变化图Fig.4 Diagram of temperature change over
19、 time at measuring points图 1 实验系统图Fig.1 Experimental system diagram图 2 模拟冷却舱的实验模型图Fig.2 Diagram of experimental model of imitative cooling chamber636第 4 期余延刚,等:基于热电制冷的机载电子设备冷却舱内自然对流特性研究效导热系数设为 0.04 W/(mK)。每个模型中有 6个 TECs,其在模型的长度和宽度方向上等间距排布。在高度方向上,除了 Case 5中位于左右侧面上的 TEC,其中心距腔室顶部 120 mm,其他的 TECs采用等间距排布
20、。在每个模型中,TEM 的冷端与铜块连接,嵌入到模型的墙壁中,铜块将 TEM 冷端冷量传导至铝制散热器,然后再通过铝制散热器与冷却舱内的空气的自然对流传热来达到制冷的目的。2.2控制方程2.2.1流体区域控制方程求解冷却舱内空气自然对流情况主要涉及的方程有:质量守恒方程,动量守恒方程,以及能量守恒方程,其中能量守恒方程忽略黏性耗散效应。质量守恒方程为 u=0(1)式中 u为速度矢量,m/s。动量守恒方程为u+(u )u=-p+2u-(t-t0)g(2)式中:为空气密度,kg/m3;为时间,s;p为空气静压力,Pa;为体积膨胀系数,1/K;为运动黏度,m2/s;t为空气温度,;t0为室内环境温度
21、,;g 为重力加速度,m/s2。能量守恒方程为t+(u )t=2t-1cp qr(3)式中:为热扩散率,m2/s;cp为定压比热容,J/(kgK);qr为辐射热通量,W/m2。在动量方程中,z 方向上,由于温差引起的空气密度差而产生的浮升力采用 Boussinesq 近似来计算。能量方程中,假定参与辐射的壁面都是灰体并且是漫反射的,冷却舱内的空气是热辐射的透明体,由冷却舱内壁和散热器组成的封闭环境中的热辐射交换可以通过表面到表面(S2S)辐射模型1314计算。对于不参与的媒介,辐射传输和纳维尔斯托克斯方程之间的耦合是通过表面之间的辐射热交换完成。采用 S2S模型计算辐射热通量,其计算式为 15
22、qout,k=kT4k+kqin,k(4)式中:qout,k为表面 k辐射出去的热通量,W/m2;k为表面 k的发射系数;为斯蒂芬玻尔兹曼常数,W/m2K4,数值上 =5.669 710-8;Tk为表面 k 的温度,K;k为表面 k 的反射比;qin,k为表面 k 的入射辐射热通量,W/m2。引入“视角因子”的几何功能来解释影响不同表面之间辐射热交换的参数 15Akqin,k=j=1NAjqout,jFjk(5)式中:Ak为表面 k 的面积,m2;N 为表面的数量;Aj为表面 j的面积,m2;qout,j为表面 j辐射出去的热通量,W/m2;Fjk为表面 j与表面 k之间的视角因子。2.2.2
23、固体区域控制方程在固体传热中,冷端散热器、铜板以及壁中没有内热源,因此固体区域的控制方程为ts=sscp,s2ts(6)式中:ts为固体的温度,;s为固体的导热系数,W/(mK);s为固体密度,kg/m3;cp,s为固体的定压比热容,J/(kgK)。2.3物性参数及边界条件固体材料物性参数见表 1,冷却舱内空气的各热物性参数值在所讨论的温度变化范围内变化不大,因 此 可 近 似 为 常 数,空 气 的 处 理 方 法 采 用Boussinesq 近似,密度为 1.183 kg/m3,热膨胀系数为 0.003 35 K-1,其他为默认参数。冷却舱暴露在室内环境,设备外壁面与冷却舱内空气之间进行自
24、然对流传热。因此,采用第三类边界条件,计算式为图 5 三维计算模型示意图Fig.5 Schematic diagram of 3D computational models表 1 固体材料物性参数表Table 1 Physical properties of solid materials材料EPP铜铝导热系数/(Wm-1K-1)0.04387.6202.4比热容/(Jkg-1K-1)1 600381871密度/(kgm-3)408 9782 719637第 55 卷南 京 航 空 航 天 大 学 学 报-s(tn)w=hwo,0(t0-t)(7)环境温度设置为 25,壁面和空气之间的对流热换
25、热系数为 hwo,0=3 W/(m2K)16。TEM 的冷却能力和冷端温度由直流电源的电流和电压值决定,且由 1.2 小节的结果可知,TEC 位置的变化对 TEM 冷端温度没有影响,因此 TEM 冷端采用第一类边界条件,温度设定为 10。在冷却舱室中,参与辐射传热的表面包括冷却舱的内壁和散热器的表面,其表面辐射率分别设定为 0.9和 0.2。流体和固体域之间的接触面为流体固体耦合表面,采用无滑移边界。设置流体域和固体域的初始条件t()=0=t0ts()=0=t0(8)2.4数值方法经计算,该三维计算模型中空气自然对流瑞利数较高(Ra108),在复杂几何条件下需要消耗大量计算资源,在这方面,大涡
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