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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,补充材料,:,张量分析初步,高等复合材料力学,Advanced Mechanics of Composite Materials,陈玉丽 航空科学与工程学院,1,目 录,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,Appendix A,引 言,广义相对论（,1915,）、理论物理,连续介质力学（固体力学、流体力学）,现代力学的大部分文献都采用张量表示,主要参考书,:,W.Flugge,Tensor Analysis and Continuum,Mechanics,Springer,1972.,黄克智等，张量分析，清华大学出版社，,2003.,张量基本概念,标 量,（零阶张量）,例如：质量，温度,质量密度,应变能密度,等等。,其值与坐标系选取无关。,张量基本概念,矢,量,（一阶张量）,例如：位移，速度，,加速度，力，,法向矢量,等等。,矢,量,（一阶张量）,矢量,u,在笛卡尔坐标系中分解为,其中,u,1,u,2,u,3,是,u,的三个分量，,e,1,e,2,e,3,是单位基矢量。,张量基本概念,矢,量,（一阶张量）,既有,大小,又有,方向性,的物理量,;,其分量与坐标系选取有关，满足坐标转换关系；,遵从相应的矢量运算规则。,张量基本概念,矢,量,(,可推广至张量,),的三种记法：,实体记法,：,u,分解式记法,：,分量记法,：,Appendix A.1,张量基本概念,Appendix A.1,张量基本概念,指标符号用法,三维空间中任意点,P,的坐标（,x,y,z,）,可缩写成,x,i,其中,x,1,=,x,x,2,=,y,x,3,=,z,。,两个矢量,a,和,b,的分量的,点积,(,或称,数量积,),为：,爱因斯坦求和约定,如果在表达式的某项中，某指标重复地出现两次，则表示要把该项在该指标的取值范围内遍历求和。该重复的指标称为,哑指标,，简称,哑标,。,张量基本概念,由于,a,i,b,i,=b,i,a,i,，即矢量点积的顺序可以交换：,由于哑标,i,仅表示要遍历求和，故可成对地任意交换。例如,：,只要指标,j,或,m,在同项内仅出现两次，且取值范围和,i,相同。,张量基本概念,约定：,如果不标明取值范围，则拉丁指标,i,j,k,表示三维指标，取值,1,2,3,；,希腊指标,均为二维指标，取值,1,2,。,张量基本概念,拉丁指标,希腊指标,张量基本概念,二阶张量,应变，应力，速度梯度，变形梯度，等。,三阶张量,压电张量，等。,四阶张量,弹性张量，等。,张量基本概念,二阶（或高阶）张量的来源,描述一些复杂的物理量需要二阶（或高阶）张量；,低阶张量的梯度；,低阶张量的并积；,更高阶张量的缩并，等。,张量基本概念,应力张量,张量基本概念,张量的三种记法：,实体记法,：,分解式记法,：,分量记法,：,张量基本概念,张量基本概念,爱因斯坦求和约定,采用指标符号后，线性变换表示为,利用爱因斯坦求和约定，写成：,其中,j,是哑指标，,i,是自由指标。,张量基本概念,例如一点的应力状态要用应力张量来表示，它是具有二重方向性的二阶张量，记为,（或 ）。,矢量和标量是特殊的张量，矢量为,一阶张量,，标量为,零阶张量,。,Appendix A.1,张量基本概念,在表达式或方程中自由指标可以出现多次，但不得在同项内出现两次，若在同项内出现两次则是哑指标。例：,若,i,为自由指标,张量基本概念,自由指标表示：若轮流取该指标范围内的任何值，关系式将始终成立。,例如：表达式,在自由指标,i,取,1,，,2,，,3,时该式始终成立，即有,张量基本概念,同时取值的自由指标必须同名，独立取值的自由指标应防止重名。,自由指标必须整体换名，即把方程或表达式中出现的同名自由指标全部改成同一个新名字。,i,换成,k,张量基本概念,指标符号也适用于微分和导数表达式。例如，三维空间中线元长度,d,s,和其分量,d,x,i,之间的关系,可简写成：,场函数,f,(,x,1,x,2,x,3,),的全微分：,张量基本概念,24,可用同项内出现两对,(,或几对,),不同哑指标的方法来表示多重求和。,例如：,若要对在同项内出现两次以上的指标进行遍历求和，一般应加求和号。如：,张量基本概念,25,一般说不能由等式,两边消去,a,i,导得,但若,a,i,可以任意取值等式始终成立，则可以通过取特殊值使得上式成立。,张量基本概念,26,小结,通过,哑指标,可把许多,项,缩写成一项，通过,自由指标,又把许多,方程,缩写成一个方程。,一般说，在一个用指标符号写出的方程中，若有,k,个独立的自由指标，其取值范围是,1,n,，则这个方程代表了,n,k,个分量方程。在方程的某项中若同时出现,m,对取值范围为,1,n,的哑指标，则此项含相互迭加的,n,m,个项。,张量基本概念,27,目 录,Appendix A,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,28,符号,ij,与,e,rst,ij,符号,(Kronecker delta),定义,(,笛卡尔坐标系,),(,i,j=,1,2,n,),特性,1.,对称性，由定义可知指标,i,和,j,是对称的，即,29,3.,换标符号，具有换标作用。例如：,2.,ij,的分量集合对应于,单位矩阵,。例如在三维空间,即：如果符号,的两个指标中，有一个和同项中其它因子的指标相重，则可以把该因子的那个重指标换成,的另一个指标，而,自动消失。,符号,ij,与,e,rst,30,类似地有,符号,ij,与,e,rst,31,e,rst,符号,(,排列符号或置换符号，,Eddington),定义,(,笛卡尔坐标系,),当,r,s,t,为正序排列时,当,r,s,t,为逆序排列时,当,r,s,t,中两个指标值相同时,(1,2,3),及其轮流换位得到的,(2,3,1),和,(3,1,2),称为,正序排列,。,(3,2,1),及其轮流换位得到的,(2,1,3),和,(1,3,2),称为,逆序排列,。,或,符号,ij,与,e,rst,32,特性,共有,27,个元素，其中三个元素为,1,，三个元素为,-,1,，其余的元素都是,0,对其任何两个指标都是,反对称,的，即,当三个指标轮流换位时,(,相当于指标连续对换两次,),，,e,rst,的值不变,符号,ij,与,e,rst,33,常用实例,三个相互正交的单位基矢量构成正交标准化基。它具有如下重要性质：,每个基矢量的模为,1,，即,e,i,e,j,1(,当,i,j,时,),不同基矢量互相正交，即,e,i,e,j,0,(,当,i,j,时,),上述两个性质可以用,ij,表示统一形式：,e,i,e,j,ij,符号,ij,与,e,rst,34,当三个基矢量,e,i,e,j,e,k,构成右手系时，有,而对于左手系，有：,符号,ij,与,e,rst,35,2.,矢量的,点积,：,3.,矢量的,叉积,(,或称矢量积,),：,如果没有特殊说明，我们一般默认为右手系。,符号,ij,与,e,rst,36,叉积的几何意义是“,面元矢量,”，其大小等于由矢量,a,和,b,构成的平行四边形面积，方向沿该面元的法线方向。,符号,ij,与,e,rst,37,符号,ij,与,e,rst,38,三个矢量,a,b,c,的,混合积,是一个标量，其定义为：,符号,ij,与,e,rst,若交换混合积中相邻两个矢量的顺序，混合积的值反号。,当,a,b,c,构成右手系时，混合积表示这三个矢量所构成的平行六面体体积。若构成左手系，则为体积的负值。,39,由此可见符号,ij,和,e,rst,分别与矢量代数中的点积和叉积有关。,利用,(1),和,(2),式有,符号,ij,与,e,rst,40,4.,三阶行列式的值,符号,ij,与,e,rst,41,符号,ij,与,e,rst,4.,三阶行列式的值,42,符号,ij,与,e,rst,4.,三阶行列式的值,43,5.,e,-,恒等式，其一般形式为：,即,退化形式为：,符号,ij,与,e,rst,44,1.,平衡方程,：,如何用张量改写弹性力学基本方程？,45,x,y,z,2.,几何方程,：,如何用张量改写弹性力学基本方程？,46,3.,本构方程（各向同性材料）,：,如何用张量改写弹性力学基本方程？,提示：,可以用到,kk,和,ij,ij,=2,ij,G,=,E,/2(1+,),47,4.,变形协调方程（平面应变）,：,如何用张量改写弹性力学基本方程？,提示：,二维指标为,希腊字母,，取值,1,2,。,48,目 录,Appendix A,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,49,坐标与坐标转换,笛卡尔坐标系,(,单位直角坐标系,),50,笛卡尔坐标系,(,单位直角坐标系,),坐标变化时，矢径的变化为,坐标与坐标转换,51,任意坐标系,坐标变化时，矢径的变化为,坐标与坐标转换,52,概念,坐标线,当一个坐标任意变化而另两个坐标保持不变时，空间点的轨迹，过每个空间点有三根坐标线。,基矢量,矢径对坐标的偏导数定义的三个基矢量,g,i,坐标与坐标转换,53,参考架,空间每点处有三个基矢量，它们组成一个参考架或称坐标架。任何具有方向性的物理量都可以对其相应作用点处的参考架分解。,对笛卡尔坐标系：,坐标与坐标转换,54,三个相互正交的单位基矢量,e,i,构成,正交标准化基,坐标与坐标转换,55,欧氏空间中的一般坐标系,现在的坐标线可能,不再正交,；,不同点处的坐标线可能,不再平行,；,基矢量的,大小和方向,都可能随点而异；,各点处的参考架,不再是正交标准化基,。,坐标与坐标转换,56,坐标转换,坐标与坐标转换,57,将新基 对老基,分解：,转换系数：,反之：,坐标与坐标转换,58,向新坐标轴,投影，即用 点乘上式两边，则左边：,右边：,坐标与坐标转换,59,由上述两式可得新坐标用老坐标表示的表达式,经过类似推导可得,老坐标用新坐标表示的表达式,坐标与坐标转换,60,坐标转换的矩阵形式,(,设新老坐标原点重合,),坐标与坐标转换,61,坐标转换的一般定义,设在三维欧氏空间中任选两个新、老坐标系，和 是同一空间点,P,的新、老坐标值，则方程组,定义了由老坐标到新坐标的坐标转换，称,正转换,。,其逆变换为,对,(,*,),式微分,(,*,),坐标与坐标转换,62,处处不为零，则存在相应的逆变换，即可反过来用 唯一确定,其系数行列式,(,雅克比行列式,),坐标与坐标转换,63,容许转换,由单值、一阶偏导数连续、且,J,处处不为零的转换函数所实现的坐标转换,正常转换,J,处处为正，把右手系转换右手系,反常转换,J,处处为负，把右手系转换成左手系,坐标与坐标转换,64,目 录,Appendix A,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,65,张量的分量转换规律,张量,，都不会因人为选择不同参考坐标系而改变其固有性质，然而,其分量的值则与坐标选择密切相关,。,所以，张量的分量在坐标转换时应满足一定的规律，以保证其,坐标不变性,。,张量的分量转换规律,66,标量分量转换规律,设一个标量在新、老坐标系中的值为,t,和,t,，则,矢量分量转换规律,张量的分量转换规律,67,张量分量转换规律,以三维空间的二阶张量为例，其分解式是,：,其中，,T,ij,为,张量分量,，,e,i,e,j,称为,基矢量,，就是把两个基矢量并写在一起，不作任何运算，成为构成矢量的基。,张量的分量转换规律,68,张量的分量表示法,张量的实体表示法,（并矢表示法）,张量分量转换规律,即,张量的分量转换规律,69,高阶张量的分量满足如下转换规律,张量的分量转换规律,70,注：,在一个表示全部张量分量集合的指标符号 中，自由指标的数目等于张量的阶数,K,，每个自由指标的取值范围等于张量的维数,n,，各指标在其取值范围内的任何一种可能组合都表示了张量的一个分量，所以,n,维,K,阶张量共有,n,K,个分量。,张量的分量转换规律,71,张量方程,定义,每项都由张量组成的方程称为,张量方程,。,特性,具有与,坐标选择无关,的重要性质，可用于,描述客观物理现象的固有特性和普遍规律。,张量的分量转换规律,72,目 录,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,73,张量代数,&,商判则,相 等,若两个张量 和 相等,则对应分量相等,若两个张量在某个坐标系中的对应分量相等，则它们在任何其他坐标系中对应分量也相等。,74,和、差,两个同阶张量 与 之和,(,或差,),是另一个同阶张量,其分量关系为,张量代数,&,商判则,75,数 积,张量,A,和一个数,(,或标量函数,),相乘得另一同维同阶张量,T,其分量关系为,张量代数,&,商判则,76,并 积,两个同维不同阶（或同阶）张量,A,和,B,的并积,T,是一个阶数等于,A,、,B,阶数之和的高阶张量。,设,则,其分量关系为,注意：,张量代数,&,商判则,77,缩 并,若对基张量中的任意两个基矢量求点积，在张量将缩并为低二阶的新张量。,其分量关系为,张量代数,&,商判则,78,若在基张量中取不同基矢量的点积，则缩并的结果也不同。例如若,张量代数,&,商判则,缩 并,79,内 积,并积加缩并运算称为内积。例如 和,的一种内积是,其分量关系为,张量代数,&,商判则,80,点 积,前张量,A,的最后基矢量与后张量,B,的第一基矢量缩并的结果，记为 ，是最常用的一种内积。,两个二阶张量的点积相当于矩阵乘法。,张量代数,&,商判则,81,对前、后张量中两对近挨着的基矢量缩并的结果称为双点积，共有两种：,并双点积,串双点积,张量代数,&,商判则,双点积,82,并 矢,把,K,个独立矢量并写在一起称为并矢量，它们的并积是一个,K,阶张量。,矢量的并积不服从交换律，并矢量中各矢量的顺序不得任意调换。,张量代数,&,商判则,83,和任意矢量的内积（包括点积）为,K,-,1,阶张量的量一定是个,K,阶张量。,一个,K,阶张量连续地和,n,个任意矢量求内积，其缩并的结果是一个,K-n,阶张量。,张量代数,&,商判则,商判则,84,Operation,Number of order,并 积,差 乘,-1,点 乘,-2,双点乘,-4,张量乘法运算和结果的阶数,85,目 录,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,86,特殊张量，主方向与主分量,常用特殊张量,零 张 量,则：,87,单位张量,笛卡尔坐标系中分量为,ij,的二阶张量,I,，即,单位张量和任意张量的点积就等于该张量本身：,I a,a,，,I A,A,特殊张量，主方向与主分量,88,特殊张量，主方向与主分量,球形张量,主对角分量为,，,其余分量为零的二阶张量。它是数,与单位张量的数积。即,89,转置张量,对于二阶张量 ，由对换分量指标而基矢量顺序保持不变所得到的新张量,称为张量,T,的转置张量。,特殊张量，主方向与主分量,90,对称张量,反对称张量,特殊张量，主方向与主分量,91,转置张量等于其负张量的张量。即满足,反对称张量的主对角张量均为零。三维二阶反对称张量的独立分量只有三个。,n,维二阶对称张量有,个独立分量。,特殊张量，主方向与主分量,反对称张量,92,任意二阶张量,T,均可分解为对称张量,S,和反对称张量,A,之和：,特殊张量，主方向与主分量,加法分解,93,任意二阶对称张量,S,均可分解为球形张量,P,和偏斜张量,D,之和：,其中,特殊张量，主方向与主分量,偏斜张量,94,偏斜张量为,偏斜张量三个对角分量之和为零,：,特殊张量，主方向与主分量,偏斜张量,95,笛卡尔系中以,e,rst,为分量的三阶张量，又称,排列张量,特殊张量，主方向与主分量,置换张量,96,所有分量均不因坐标转换而改变的张量。,例如：单位张量,I,、球形张量、置换张量等。,标量是零阶的各向同性张量，而矢量则不是各向同性的。,特殊张量，主方向与主分量,各向同性张量,97,主方向与主分量,二阶张量可定义为一种由矢量,a,到矢量,b,的线性变换，即,一般说，矢量,a,与,b,并不同向。对于给定的任意二阶张量,T,能否找到某个矢量,，它在线性变换后能保持方向不变，即,或,特殊张量，主方向与主分量,98,其中,是标量。上式是求,j,的线性齐次代数方程组，存在非零解的充分必要条件,是系数行列式为零,特殊张量，主方向与主分量,99,这是关于,的特征方程；其中,是,T,ij,的主对角分量之和，称为张量,T,的迹，记作,tr,T,是矩阵,T,ij,的二阶主子式之和。,特殊张量，主方向与主分量,100,是矩阵的行列式，记作,det,T,。,特征方程的三个特征根称为张量,T,的,主分量,。当,T,是实对称张量时，存在三个实特征根,特殊张量，主方向与主分量,101,由特征方程求特征根：,由每个,(,k,),分别求特征方向：,方向矢量,j,(,k,),特殊张量，主方向与主分量,102,由上述方法求得的三个单位矢量,(,k,),j,(,k,),e,j,称为,张量,T,的主方向。,注：,若,(1),(2),(3),互不相等，则,(1),(2),(3),互相垂直。,对于二重根情况，例如,(1),(2),，则垂直于,(3),的任何方向都是主方向，可任选其中两个互相垂直方向,作为,(1),和,(2),。,对于三重根情况，例如,(1),(2),(3),，,则任何方向都是主方向，可任选三个互相垂直的方向作为,(1),(2),和,(3),。,特殊张量，主方向与主分量,103,主坐标系,沿主方向,(1),(2),(3),的正交坐标系称为张量,T,的主坐标系。在主坐标系中，有,当,T,为应力张量时，,(,k,),就是三个主应力,1,2,和,3,特殊张量，主方向与主分量,104,特征方程是一个与坐标选择无关的普遍方程，它的三个系数,I,1,I,2,和,I,3,分别称为张量,T,的第一、第二和第三不变量。,特征方程的根,(,k,),也是三个不变量，相应的主方向,(,k,),也与坐标无关。,特殊张量，主方向与主分量,不变量,105,目 录,引言,张量的基本概念，爱因斯坦求和约定,符号,ij,与,e,rst,坐标与坐标转换,张量的分量转换规律，张量方程,张量代数，商法则,常用特殊张量，主方向与主分量,张量函数及其微积分,106,张量函数及其微积分,在空间所论域内,每点定义的同阶张量,构成了张量场。一般张量场中被考察的张量随位置而变化。研究张量场因位置而变化的情况使我们从张量代数的领域进入张量分析的领域。,这里简要介绍,笛卡儿坐标系中的张量分析,。,107,A:,标量的矢量函数,张量函数,一个张量,F,依赖于另一张量,T,而变化,矢量,u,是,t,的函数，,u,i,也是,t,的函数，如,u,i,可导，则矢量,u,对,t,的导数为,:,即,张量函数及其微积分,108,B:,矢量的标量函数,标量,f,是矢量,u,的函数即,若,f,可连续偏导,则,f,对,u,的导数是一个矢量,张量函数及其微积分,109,矢量,u,是矢量,v,的函数，即,若,u,i,的偏导连续，则,u,对,v,的导数是一个二阶张量,张量函数及其微积分,C:,矢量的矢量函数,110,若,f,对二阶张量,T,ij,的偏导连续,则,若标量,f,是二阶张量,T,ij,的函数,即,f,相对于,T,的导数是二阶张量,张量函数及其微积分,D:,二阶张量的标量函数,111,若,是定义在空间区域的张量，,是一个张量场，则,则,对坐标的一阶偏导数和二阶偏导数记为,则,的导数和微分记为,张量函数及其微积分,E:,张量场,112,Hamilton,算子,的导数和微分可用,Hamilton,算子改写为,右梯度,同样定义,左梯度,张量函数及其微积分,张,量的,梯,度,为比原张量高一阶的新张量,梯 度,113,张量函数及其微积分,散 度,左散,度,右散,度,张,量的,散,度,为比原张量低一阶的新张量,114,张量函数及其微积分,旋 度,左旋,度,右旋,度,张,量的,旋,度,为与,原张量具有相同阶数的新张量,115,张量函数及其微积分,高斯公式（散度定理）,式中，,V,表示空间的某一区域，,S,是这一区域的表面，,n,=,n,i,e,i,是,S,的外法线单位矢量,是,V,中具有连续偏导的场函数。,116,V,表示空间的某一区域，,S,是这一区域的表面，,n,=,n,i,e,i,是,S,的外法线单位矢量,是,V,中任意阶的光滑张量场。,用“,”表示并积、点积、叉积等任何一种运算，则,张量函数及其微积分,高斯公式,117,118,