变压器设计校核和调试.docx
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1、变压器设计校核和调试 江苏省电力试验研究院 万达 1 变压器绝缘强度的校核 1.1 纵绝缘强度校核 1.1.冲击计算和传递过电压 1)绕组冲击分布计算,各绕组在全波、截波时,油中场强、饼 间场强和匝间场强等均应小于许用场强。 2)传递过电压分布校核 高压首端全波/截波冲击电压时,低压绕组的传递过电压计算和校核。 1.2 主绝缘强度校核 1.2.1 全域电场分析 通常为便于校核,将雷电冲击、操作冲击试验电压按照一定的冲击系数换算成工频一分钟值,取该换算值与实际工频耐压(一分钟)值的最大值,作为设计绝缘水平(DIL)。例如特高压升压变的高压线端绝缘水平分别为:雷电冲击2250kV、操作冲击1800
2、kV和工频5分钟耐压1100kV。按照分别的冲击系数2.7、2.3和工频电压时间特性系数0.92换算为工频一分钟电压值的最大值为1200kV,作为设计绝缘水平(DIL)进行校核。变压器各部位,包括绕组间、绕组对地、绕组纵绝缘等进行全域电场分析计算,找出各关键部位的电场强度,确保在各种试验电压(雷电冲击、操作冲击、感应和外施工频耐压)下,均不击穿,且不发生局部放电。线圈端绝缘部位的电场解析如图 1所示。 图1 线圈端部的电场解析 1.2.2 无局部放电设计 局部放电发生的概率 在超(特)高压变压器中,引入无局部放电设计概念,即局部放电发生概率很低(0.1%1%)的设计。按照韦伯分布 局部放电发生
3、概率P如式(1)计算: P 1exp-ln2(E/E50)-m (1) 式(1)中: E 对应概率P的场强 kV/mm; E50 50局部放电发生概率对应的场强 kV/mm; m 韦伯分布的形状系数,对于不同的绝缘部位和试验电压种 类,形状系数不同。例如有的公司给出如表1所示m值: 表1 形状系数 m 绝缘油的许用场强 变压器主绝缘系油纸隔板结果,在工频电压作用下,油隙的强度是关键因素。国际上常用的“魏德曼油曲线”,给出了低局部放电发生概率的场强与油隙长度的关系,如图2所示: 图2 “魏德曼”油曲线(局放概率12) 图2中: 曲线1 脱气油,绝缘电极; 曲线2 气饱和油,绝缘电极; 曲线3 脱
4、气油,无绝缘电极; 曲线4 气饱和油,无绝缘电极。 对于曲线14的表达式如式(2)所示: Epd E1d-a kV/mm; (2) 式(2)中: Epd 局部放电起始场强 kV/mm ; E1 油隙长度为1mm的局部放电起始场强,对应于曲线1、 2、3和4,E1分别为21/17.8/17.8/13.5; d 油隙长度 mm; a 指数,对应曲线1、2、3和4,a分别为0.37、0.364、 0.364和0.364。 (油隙越大,起始场强就越低,发生局方的可能性越大) 500kV变压器的油隙仅7mm,线圈有轴向油道 电极面越大击穿电压于小。 按照图2或式(2),显示油隙长度越小,局部放电起始场强
5、越高。这是变压器设计的基本思想,只要散热条件允许,总是将油隙设计得更小些。图2或式(2)所示的“魏德曼油曲线”所列的局部放电起始场强,对应的是12的发生概率,且是均匀电场的情况。 各种试验研究表明,油隙的局部放电起始场强还取决于油的体积、油的特性(水分和颗粒度),以及电场的均匀程度等因素。在实际运用中,对图2或式(2)所示局部放电许用场强,要留有较大的安全系数。 关于油体积效应: 超(特)高压变压器的容量大,体积也大,即电极间油体积增加会带来油绝缘强度的降低。通常认为油体积增大带来较多的杂质,从而导致绝缘击穿的概率上升,绝缘强度降低。图3给出,油体积从106cm3 到10 5cm3的范围,油击
6、穿场强的下降情况。在雷电冲击电压下,也存在类似的下降。 图3 工频1min的击穿场强与电场油体积的关系 关于油颗粒度和水分的影响: 图4给出油中水分和颗粒污染对油绝缘强度的影响。 较清洁油 轻污油 重污油 图4 工频分级加电压下,同轴圆柱电极的1概率耐受强度 试验数据 国际大电网会议资料介绍了多起因油中颗粒导致变压器故障的实例。例如,委内瑞拉的两台新800kV变压器因滤油机的滤芯损坏,投运仅15 分钟左右,在低场强区的纸隔板处发生故障。巴西四台 800kV变压器,运行仅26周,因冷却器内的油漆剥落,高压引线对油箱壁故障。该批冷却器曾在户外不当储存,水进入其中。加拿大的765kV变压器在近30年
7、的时间里,先后有约40只765kV套管均压球或引线在出线绝缘处发生放电,均压球与油箱壁的距离d为400mm,该部位对油中颗粒比较敏感,如图5所示。 图5 765kV套管均压球故障部位 各种电极和颗粒情况的试验结果汇总,如表2所示。 表2 颗粒对裸电极油绝缘强度的影响 由表2看出,序号1与序号2相比,金属颗粒比无金属颗粒的影响大(因序号2的a值大);序号3、4与序号5相比,铁和铜金属颗粒的影响比纤维颗粒的影响大;序号8与序号9相比,升电压速度慢时,颗粒影响大;序号13与序号14相比,后者是圆柱电极,油体积大,颗粒的影响也大;序号15与序号16相比,纤维丝的影响比纤维粒大。 有资料对交流电压下油中
8、颗粒度对大油隙的击穿电压的影响进行了研究。直径280mm的球形平板电极,间隙距离600mm,油中添加纤维颗粒或搅动油均使击穿电压明显降低,如图6所示(图中电压为峰值,不是有效值)。油中不添加纤维颗粒也不搅动(静放4天)的击穿电压最高约1100kV;搅动油后,击穿电压为660kV,下降约40;添加纤维颗粒并搅动,击穿电压进一步降低。油中即使不人为添加纤维颗粒,其原有的少量颗粒仍会因搅动而移动至高压电极,导致击穿电压降低。 图6 油中添加纤维颗粒或搅动对击穿电压的影响 设计合理的绝缘结构 设计合理的绝缘结构,主要着力点是使电场均匀并防止沿纸板绝缘表面爬电。如图1所示的端绝缘,线圈端部静电板的边沿圆
9、整化,降低表面场强;设置多层绝缘角环,合理分割端部油隙,提高油隙的许用场强;绝缘角环的圆弧与电场的等位面重合,使固体绝缘表面场强降低,防止沿面放电等。此外,在绝缘结构的设计中还应避免出现长油隙,例如线圈对油箱,以及同一绝缘螺栓穿透多层绝缘隔板等情况。如图7所示,左图为同一绝缘螺栓穿透多层绝缘隔板,在螺栓处形成“长油隙”;右图则巧妙地采用两只绝缘螺栓交错布置,即避免了“长油隙”,又实现了多层绝缘隔板的紧固。 图7 避免同一绝缘螺栓穿透多层绝缘隔板 为避免绝缘螺栓处形成密闭空腔,应在螺帽垫块处开槽,以便对螺纹间隙抽真空和浸油。 1.3引线绝缘校核 超(特)高压变压器中的高电压引线,包括绕组至高压套
10、管引线、分接引线和高低高线圈间的引线等。特别是后者,如图8所示的高压I与高压II线圈间的连线,在冲击(雷电、操作)电压下,可能出现较高的振荡,必须予以关注。 高压I与高压II间连线 铁心8 高低高结构的连线绝缘 对于具体的引线绝缘应分别进行在各种试验电压下的绝缘强度校核,例如220kV级分接引线,在引线导体外包纸绝缘,引线导体绝缘外设多层纸隔板,纸板间以及纸板与导体绝缘间有一定的油隙。对于纸板间以及纸板与导体绝缘间油隙的许用场强,可按照一般的小油体积的许用场强考虑,但对于最外层纸板(例如图9中的第2层纸板)外表面的许用场强,要考虑与变压器夹件或油箱壁间的大油体积所带来的许用场强降低,即考虑油体
11、积效应。为此要优化引线的绝缘结构,确保引线绝缘不发生局部放电。 引线导体引线绝缘 图9 变压器分接引线绝缘示例 此外,线圈端部静电板及其引出线部位的电场较复杂,也应进行校核。要严格相关部位的包扎工艺,注意静电板等位线的焊接和引出。 2 变压器控制漏磁发热和绕组温升 2.1 变压器漏磁场计算和控制漏磁发热的措施 准确计算漏磁场及其分布对确定变压器短路阻抗、绕组短路机械力、结构件杂散损耗和绕组温升等参数至关重要。如图10为双绕组变压器的漏磁分布示意,高低压绕组间的漏磁通,在绕组端部弯曲,并进入铁心和上下轭铁等结构件。为此,一方面需在绕组端部设置磁分路,尽量将漏磁通导入上下轭铁,减少绕组端部的横向漏
12、磁通量,控制绕组热点温升和机械力;另一方面,在上下夹件和油箱壁采取一定的磁屏蔽措施,防止局部过热。 上轭铁 低 压 绕 组高压绕组 下轭铁 图10 双绕组变压器漏磁示意 2.2 绕组温升控制 在控制和计算漏磁通的基础上,选择合理的绕组导线类型(换位导线、组合导线或常规导线)和电流密度,并结合绕组内部的冷却油流量,可计算出绕组平均温升和热点温升。由于漏磁通、冷却油流量以及热点温度等计算方面存在一些不确定因素,绕组的温升设计计算结果,应留有一定裕度。 必须指出,变压器绕组平均温升和油箱壁的热点温升可直接通过温升试验予以考核和验证。绕组热点温升,一般根据GB1094.7(2008)可按照式(3)计算
13、: ? h ? i H (? W? i m) (3) 式(3)中: ? h 绕组热点温升 (K); ? i 顶层油温升 (K); H 热点系数,取 H 1.3; ? W 绕组平均温升 (K); ? i m 油平均温升 (K)。 式(3)中的热点系数H是关键参数,国标给出H1.3是统计值。因此,对于实际变压器绕组热点温升,需埋设光纤测温准确取得。该光纤测温数据对同类型变压器有借鉴意义。所谓“同类型”是指有类似的磁分路和磁屏蔽措施,有类似的导线类型和电流密度以及类似的冷却方式和冷却效果。目前,国内有两个制造厂在特高压升压变上埋设了光纤测温,取得不少经验。 3变压器承受短路能力的校核 3.1 校核的
14、基本原则 变压器电气强度和漏磁发热问题的校核,一般可通过在制造厂的出厂试验予以验证,唯有承受短路的能力不能直接考核,因此其校核比较重要。 国家标准GB 1094.52008电力变压器第5部分:承受短路的能力,提出了对变压器承受短路能力的理论评估方法。在设计评审中,应检查产品设计中所出现的最大临界机械力和应力的数值或与一台短路试验合格的、且与该待评估变压器类似的参考变压器相应数值进行比较,或采用国家标准指导的机械力和应力数值检查变压器的设计。 3.2 变压器绕组受到的短路力和变形概述 3.2.1 幅向力及其导致的变形 内外绕组的轴向漏磁通,产生辐向力,如图11所示。按左手定则(磁通朝掌心,四指朝
15、电流方向,拇指为受力方向),内外绕组受到使其分离的作用力。即外线圈在圆周方向受张力,即环形拉伸力,有扩大直径的趋势;内线圈在圆周方向受到压力,即环形压缩力,有朝铁芯方向变形的趋势。如果内绕组的机械稳定性薄弱,或导线的抗弯强度不够,绕组将发生变形。 图11 绕组辐向受力示意图 如图12和图13分别给出了内绕组发生“强制翘曲”和“自由翘曲”的损坏形式。内线圈受压缩,导线受到弯曲应力,可能发生导线向内过度弯曲,导致“强制翘曲”,如图14变形实例。内绕组受到压缩,可能失去稳定,导致绕组周围一处或几处的导线向内严重变形,形成“自由翘曲”。“自由翘曲”是内绕组发生变形的更常见形式,如图15和图16的变形实
16、例。整体绕组受压缩,直径变小,多余长度的导线从垫块的个别部位突出,这就是内绕组典型的机械失稳例子。 图12 内绕组的“强制翘曲”变形 图13 内绕组的“自由翘曲”变形 图14 “强制翘曲”变形实例 图15 内绕组“自由翘曲”变形实例之一 图16 内绕组“自由翘曲”变形实例之二 此外,由于低压绕组导线截面积大,又通常为螺旋绕法,绕组上的环形压缩力还会形成对低压绕组出线头的推力,可能使低压内绕组发生螺旋状向上綳紧的变形趋势。该推力等于低压绕组环形压缩应力与出线头截面积的乘积。 3.2.2 轴向力及其导致的变形 变压器因铁心引起线圈端部磁通弯曲以及内外线圈安匝不平衡(包括线圈不等高度和分接抽头等)形
17、成的幅向漏磁导致轴向力,分别如图17和图18所示。图17给出内外线圈安匝平衡,仅因铁心引起线圈端部漏磁通弯曲的情况:内外线圈幅向漏磁通Brad导致对线圈的压缩力以线圈中部的压缩力最大;内线圈靠铁心近,幅向漏磁通比外线圈的多些,对线圈的压缩力也大些,即Fax1Fax2;具体的漏磁通及其压缩力,应通过2维或三维分析计算得出。 图17 内外线圈安匝平衡时的幅向漏磁通及其轴向力 图18给出内外线圈5种安匝不平衡引起的幅向漏磁Brad以及导致的轴向力,情况比图17复杂,不仅导致对绕组线饼的压力Fax,还对夹持件产生推力Fs。例如图18中的第1种为外线圈上下均较内线圈短一截,其余安匝平衡的情况:外线圈的幅
18、向漏磁及其压缩力与图17类似;内线圈的幅向漏磁通较外线圈相对复杂,上下部分各有一组方向相反且数值不等的幅向漏磁通,分别导致线饼压力Fax和上下推力Fs。后2种情况属于因分接抽头引起的幅向漏磁和轴向力,其中对线饼的压缩力比绕组不等高度时下降。 图18 内外线圈各种安匝不平衡引起的幅向漏磁和轴向力 国标提出线圈轴向变形的主要型式是线饼的过大压力(如图17和图18的线饼力Fax)导致线饼导线倾斜如图19所示: 图19 绕组在轴向力作用下的导线倾斜 对于轴向分裂结构的变压器,单个分裂绕组出口发生短路导致的高压和低压间安匝极不平衡,使轴向力成为制约其承受短路能力的关键因素,大型变压器不应采用轴向分裂结构
19、。例如一台低压轴向分裂的变压器,在高压低压2进行突发短路试验时,发生严重变形损坏,如图20所示。其中,图20(a)为高压绕组变形情况;图20(b)为低压绕组变形情况。 (a)高压绕组 (b)低压绕组 即使是非轴向分裂结构,如果,绕组轴向压力不足,特别是采用单一压板压紧多个线圈时,个别线圈的轴向压力不足或上部纸压板强度不够时,线圈轴向推力会导致线圈顶部上翘,严重变形,如图21变形实例。 图21 变压器绕组轴向变形实例 3.3 变压器内绕组幅向机械强度的校核 3.3.1 幅向力计算 短路电流 采用变压器可能的最大运行方式,或无穷大电源。发电厂的升压变可能遇到非同期并列问题,其最严重情况为两倍电压加
20、在变压器和发电机阻抗的串联回路,这时的短路冲击甚至比单无穷大电源还严重。按照国标规定,对于容量大于100MVA变压器,短路电流的非周期分量系数为1.9,即短路短路峰值最大值为有效值的2.69倍。 内线圈辐向力 最大漏磁通密度: Bm = 其中: 1.25610-6 空气导磁率(H/m); Im 短路电流的最大峰值 (A); N 绕组匝数; Hw 绕组几何高度 (mm); 绕组每匝导线单位长度受力: Fu 0.5BmIm (N/m) 整个内绕组的辐向力: Fr Dm N Fu10-3 2?K?N?Im? 1.97Dm10-6 (N) (4) 1.256ImN10-3 (T) HwHw Dm 绕组
21、平均直径 (mm) 3.3.2 内绕组幅向稳定性(防止“自由翘曲”变形)的校核 内绕组的平均环形压缩应力 内绕组导线平均环形压缩应力有如图22计算原理: 图22 内线圈受力示意 图22中: F 线圈总的幅向力 (N); Dm 线圈平均直径 (mm); Hw 线圈导线净高度 (mm); P 线圈平均的幅向压应力 (N/mm2); a 线圈幅向导线净厚度 (mm)。 在导线A或B断面上的应力即为平均环形压缩应力: 如图22所示,内绕组的平均环形压缩应力: c,act = PDmFr= 2a2?aHw' (N/ mm2) (5) 式(5)中: a 绕组辐向净宽度 (mm); Hw 绕组导线的
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